流流場中之最大速度則發生於氣泡頂點上。殘留率區域的流速隨著向氣泡後方沿伸,逐漸趨近於流場中的最小定值。 5. 迴流流場中迴流區域的大小,隨著流體黏度與氣體注入量的增加而減少 配無因次參數與實驗變數進行比較。 實驗結果顯示,氣泡的中空率在垂直圓管中會隨著毛細係數的增加,而逐漸趨近於 0.61 之定值,在三種氣體注入量不變之條件下,隨著流體黏度
層速度往右移動、下層往左移動,於交界面附近產生邊界層作用,其計算結果如圖2-15所示,並將位於圖上水平方向288畫素處之計算結果進行分析,如圖2-16所示,可清楚顯示出上下兩 不同大小雙穴蝕氣泡破裂流場交互作用之試驗研究研 究 生:盧弘毅 指導教授:葉克家楊昇學國立交通大學土木工程學系摘要本研究利用兩組L型透明圓管放置於U型平台上旋轉,並改
度之水蒸氣壓時,可使所在低壓區汽化產生穴蝕氣泡。這些氣泡隨著流體流動,受到周邊環境變化產生擠壓破裂,若破裂發生於固體邊界附近,則可能產生穴蝕(cavitation)現象。氣 、下層往左移動,於交界面附近產生邊界層作用,其計算結果如圖 3-13 所示,並將位於圖上水平方向288畫素處之計算結果進行分析,如圖3-14所示,可清楚顯示上下兩層流體之質點
上浮至液面,以達到固液分離的效果。泡沫浮除中氣泡捕集懸浮固體之過程分為碰撞(collision)、黏著(attachment)與脫附(detachment),如圖 2.3 益,而當深度增加或流量減少時,加速區長度增加將阻礙氣泡生成。 在上一小節,使用流量 1500L/H 沉水馬達隨著放置水深增加,最佳配比管之生成氣泡效果愈優於
業之操作上,具有相當大之比例,如能透過實驗方法瞭解氣-固相與固-固相之交互作用力,對於整個系統的操作與應用上,將會有大幅的改善且提高應用效率。近年來,隨著電腦科技的發展,使 能量轉移到固體粒子上,而導致氣體速度衰減。此時,於固體粒子之後端,容易出現尾流,此現象對於氣固二相運動,都有顯著之影響。而當粒徑介於其中時,兩相之間交互作用力與氣體與固體
細胞狀態可分為貼附性細胞與懸浮性細胞兩種,其中如纖維狀細胞及上皮性細胞屬於附著性細胞培養;而懸浮性細胞則包含血液細胞、腹水化的癌症細胞以及附著性細胞經搖動培養法而馴化的癌症 與血管大小相近之微環境,必更有助於揭開多能幹細胞在分化上的神秘面紗。由於傳統機械技術與工具的不足,機械加工產品的線寬與精度只能到達微米等級,一直到為改善傳統精密機械加工技術
, HMDS)來增加晶片與光阻之間的附著力。可將晶圓置於晶圓盒中,然後在晶圓盒內周圍滴下些許 HMDS,然後將晶圓盒密閉,利用蒸氣潤濕法使 HMDS 附著於晶圓表面。 2.光阻塗佈 (coating) 利用旋轉塗佈機(spin-coater)將晶圓放置到真空吸附轉台上,然後使用定量之光阻置於晶圓中心,以旋轉離心的方式塗佈,如圖3-3。第一階段為低轉速,目的是將多於的
是能較甘油來的快達到穩定,原因在於疏水性之流道其表面張力對於氣泡之傳輸有較大影響,當較低流速時,氣泡易附著於壁面上而使氣泡大小不一致,而使用表面張力較低的液體時,在低流速的 氣泡大小及成形之流態分析 在本節中,吾人先定義本次實驗中氣泡之流動型態:當氣泡於十字聚焦之交會處產生時,氣泡將貼附於主流道之管壁上,最後受到兩側連續相液體之擠壓而截
的兩年間老師不吝給予許多扎實的挑戰與磨練,甚至賦予參加國際研討會的機會,著實成長不少,點滴心頭,感激之情溢於言表。感謝化工系 廖英智教授對於研究的專業意見與其團隊在實驗上的協 估算狀態;然而oil) 液珠的成法,此法技成的頻率也較中,也比較的多重乳化液上有附著一層徐靖雯濃縮暨分離之液做為分散相比例對 Ca 做亂,很難歸其親疏水
定性問題。大致上來說,流阻大的分支流速較低,因為低速可能使粒子附著於該支流內壁,更逐漸縮小了該分支流道的寬度,而變本加厲使流阻更大、流速更小,形成惡性循環,直到該分支流道完 速使粒子附著於該支流內壁,縮小分支流道的寬度,而使流阻更大、流速更小,進而發生該分支流道完全被堵塞,流動完全停止的最壞狀態[32]。因而將蜻蜓翼阻流大及阻流小的部位區分為上支
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